Campo eléctrico

Índice

Introducción

En este tema vamos a estudiar la interacción eléctrica que, como veréis, es muy similar a la gravitatoria. En lugar de la masa, la responsable de la interacción eléctrica es la carga eléctrica. Como se trata de nuevo de una interacción a distancia, será necesario introducir el concepto de campo eléctrico para explicarla. Veremos también aspectos energéticos del campo eléctrico como el potencial eléctrico, la energía potencial eléctrica y el trabajo necesario para desplazar una carga dentro del campo.

Antes de todo esto haremos una pequeña introducción histórica en la que veremos cómo se llegó al conocimiento de la naturaleza eléctrica de la materia.

Naturaleza eléctrica de la materia

Los fenómenos eléctricos eran ya conocidos desde la Antigua Grecia.

Tales de Mileto

Observó que, cuando frotaba ámbar (ἤλεκτρον, ḗlektron en griego), este era capaz de atraer pequeños objetos como plumas. A pesar de ser conocidos, los fenómenos de electrización no fueron interpretados hasta mucho más adelante.

Gilbert

En el s. XVI, Gilbert descubrió que otras muchas sustancias distintas al ámbar adquirían también esta propiedad atractiva al ser frotadas, denominándolas eléctricas.

s. XVIII

El s. XVIII supuso un enorme avance en el conocimiento de los fenómenos eléctricos.

Gray

Descubrió que esa propiedad atractiva podía transmitirse de un cuerpo a otro si se conectaban con determinadas sustancias, en especial metales.

Du Fay

Comprobó que esta propiedad podía ser también repulsiva, no únicamente atractiva.

Franklin

Propuso el primer modelo de electricidad intentando explicar todas las observaciones. Según su modelo, cada objeto poseía una cantidad normal de electricidad. Al frotarse un objeto con otro, transfería parte de la electricidad, quedando con electricidad en defecto y el otro en exceso. Lo más relevante de este modelo es que implica la conservación de la carga y el exceso o defecto se aproxima a la idea de carga positiva o negativa.

¿Sabes que Franklin inventó el pararrayos? Pincha aquí para saber más

Franklin estaba convencido de que los rayos consistían en descargas eléctricas procedentes de las nubes. Para demostrarlo, hizo volar una cometa en un día de tormenta. Tenía una estructura hecha con varillas metálicas y sujeta por un largo hilo de seda. En la cola había una llave metálica. Echó a volar la cometa y en poco tiempo atrajo un rayo que impactó con el esqueleto metálico y llegó hasta la llave. El experimento puso de manifiesto que los rayos podían ser atraídos por un metal y dirigidos hacia la Tierra, surgiendo así el pararrayos, que impidió numerosos accidentes.

Coulomb

Fue quien estableció la ley que rige la interacción entre cargas eléctricas.

s. XIX

Supuso un enorme avance en el conocimiento de la electricidad y la materia. El descubrimiento del electrón (Thomson y sus rayos catódicos) y del protón (Rutherford), cuya carga era igual a la del electrón pero positiva, fue definitivo. Quedó así establecida la naturaleza eléctrica de la materia: formada por átomos a su vez constituidos por partículas con carga positiva (protones) y con carga negativa (electrones).

Como normalmente el número de protones y de electrones es el mismo, las cargas eléctricas se compensan y los átomos son neutros. Por eso no observamos fácilmente fenómenos eléctricos (hay que hacer algo). Existen diferentes métodos que sirven para romper el equilibrio entre protones y electrones y conseguir que un cuerpo quede cargado: con exceso de electrones (–) o con defecto de electrones (+).

La forma más sencilla es por fricción:

• Vidrios con paño de seda (+).
• Plásticos con paño de lana (–).

Para que sea satisfactoria, cualquier teoría o modelo eléctrico debe tener en cuenta todo esto.

Electrostática

Es una teoría que explica la interacción entre cargas eléctricas, suponiendo que se encuentran en reposo.

Carga eléctrica

Se define como una magnitud física que describe el grado de electrización de un cuerpo y que da lugar a una interacción a distancia distinta y más fuerte que la gravitatoria. Su unidad en el SI es el culombio (C).

Tipos de cargas eléctricas

Existen dos tipos: positiva y negativa. Sucede que:

• Mismo signo se repelen.
• Signo opuesto se atraen.

Principios fundamentales de la carga

La carga eléctrica cumple dos principios fundamentales:

Principio de conservación

La carga neta de un sistema aislado no se crea ni se destruye, solo se transfiere.

Principio de cuantización

$$ q = ne, \text{ con }n = \pm 1,\pm 2,\pm 3,\dots $$

La fuerza eléctrica: ley de Coulomb

La ley de Coulomb afirma:

$$ \vec F_\mathrm e = k\frac{q_1q_2}{r^2}\hat{\mathrm r}\quad\text{Unidad en el SI: N (newton)} $$

donde $\hat{\mathrm r}$ es el vector unitario que va de $q_1$ a $q_2$ y $k=1/\left(4\pi\varepsilon\right)\left(\approx 9\times 10^9\,\mathrm{N}\,\mathrm{m^2}\,\mathrm{C^{-2}}\text{ en el vacío}\right)$ es la constante de Coulomb, siendo $\varepsilon$ la permitividad eléctrica del medio$\left(\approx 8.85\times 10^{-12}\,\mathrm{C^2}\,\mathrm{N^{-1}}\,\mathrm{m^{-2}}\text{ en el vacío}\right)$¹.

Pincha aquí si quieres saber más sobre la medida experimental de $k$

La constante $k$ fue determinada experimentalmente por el propio Coulomb. Para ello, empleó una balanza de torsión:

$$ \vec F_\mathrm t = \sum_i \vec F_i $$

Aprende más sobre la ley de Coulomb con esta excelente simulación:

Campo eléctrico

La fuerza eléctrica es un ejemplo de interacción a distancia y para ser explicada resulta necesario considerar el campo eléctrico.

Campo eléctrico creado por una carga puntual

$$ \vec E = k\frac{Q}{r^2}\hat{\mathrm r}\quad\text{Unidad en el SI: N/C} $$

Generalización a un sistema de cargas puntuales

$$ \vec E_\mathrm t = \sum_i \vec E_i $$

Relación fuerza-campo

$$ \vec F = q\vec E $$$$ \vec F = q\vec E = q k\frac{Q}{r^2}\hat{\mathrm r} = k\frac{Qq}{r^2}\hat{\mathrm r} $$

Teniendo en cuenta lo anterior, el campo eléctrico puede utilizarse para separar cargas de distinto signo (en una disolución por ejemplo).

Potencial eléctrico

Como la fuerza eléctrica es conservativa, el campo eléctrico puede expresarse en función de un potencial eléctrico $V$, definido como el trabajo que debe realizar una fuerza para traer la unidad de carga positiva desde el infinito (donde $V=0$ por convenio) hasta un punto P, a velocidad constante:

tal que $\vec E = -\dfrac{\mathrm d V}{\mathrm d r}\,\hat{\mathrm r}$ (en general $\vec E = -\nabla V$, siendo $\nabla$ el operador diferencial vectorial nabla), lo que significa que $\vec E$ se dirige siempre hacia valores decrecientes de potencial.

Distribución de cargas puntuales

$$ V_\mathrm t = \sum_i V_i $$

A diferencia de lo que ocurre con el potencial gravitatorio, el potencial eléctrico generado por varias cargas eléctricas sí puede ser nulo, pues $V$ puede ser positivo o negativo.

Energía potencial eléctrica

$$ E_\mathrm p = W_{\infty\rightarrow \mathrm P} = \int_\infty^\mathrm P \vec F\cdot \mathrm d \vec r = \int_\infty^\mathrm P -\frac{kQq}{r^2}\,\mathrm d r = \frac{kQq}{r} $$$$ E_\mathrm p = qV = \frac{kQq}{r} $$

Puede ser positiva o negativa dependiendo del signo de las cargas y su unidad en el SI es el julio (J).

Energía potencial de un sistema de cargas

$$ E_\mathrm p = \sum_{\substack{i,j\\i\neq j}} k\frac{q_iq_j}{r_{ij}} $$

Trabajo para mover una carga en un campo eléctrico

Cuando una carga $q$ se mueve libremente dentro de un campo eléctrico, se realiza un trabajo $W_{1\rightarrow 2}$: que solo depende de las posiciones inicial y final, lo que significa que $\vec F_\mathrm e$ es conservativa.

El signo del trabajo dependerá de hacia dónde se desplace la carga $q$ en el seno del campo creado por $Q$.

Representación del campo eléctrico

Existen dos maneras de representar el campo eléctrico:

Líneas de campo

Cumplen:

• El número de líneas por unidad de superficie perpendicular es proporcional a la intensidad del campo. A medida que nos alejamos de la carga, el campo se debilita y las líneas de campo se separan.
• Dirección: son tangentes al campo eléctrico en cada punto.
• Sentido: hacia valores decrecientes de potencial (depende del signo de la carga que crea el campo).
• Pueden ser abiertas (una sola carga puntual o dos cargas del mismo signo) o cerradas (dos cargas de signo contrario).
• Nunca se cortan (implicaría dos valores de campo en un mismo punto, lo que es imposible).

Superficies equipotenciales

Son regiones del espacio en las que el potencial eléctrico tiene el mismo valor.

• Son perpendiculares a las líneas de campo.
• Nunca se cortan entre sí (implicaría dos valores de $V$ en un mismo punto).

Aprende más sobre cargas y campos con esta excelente simulación:

Campo eléctrico generado por una distribución continua de carga

$$ \symup\Phi = \oint_S \vec E \cdot \mathrm d \vec S\quad \left(\symup\Phi = ES\cos\theta\text{ si $\vec E$ es constante}\right) $$

como el número de líneas de campo que atraviesa la superficie $S$. $\mathrm d \vec S$ es el vector de área normal a la superficie (dirigido hacia fuera). La unidad de $\symup\Phi$ en el SI es el voltio metro (V m), equivalente a N m² C^–1.

Teorema de Gauss

$$ \symup\Phi = \frac{Q_\mathrm{encerrada}}{\varepsilon} = 4\pi k Q_\mathrm{encerrada}, $$

donde $\varepsilon$ es la permitividad eléctrica, con $k=1/\left(4\pi\varepsilon\right)$.

Para aplicar el teorema de Gauss basta con elegir una superficie cerrada cualquiera, pero resulta conveniente elegir una en la que el vector $\vec E$ sea constante y forme un ángulo conocido con $\mathrm d \vec S$ (integral más sencilla).

Esfera conductora cargada en equilibrio

Al proporcionar cargas a un material aislante, estas permanecen en el lugar en el que se depositaron. En el caso de un conductor, sin embargo, se redistribuyen hasta colocarse en posiciones equidistantes de forma que se repelan por igual. Esto hace que una esfera cargada solo tenga carga en su superficie.

Hilo conductor infinito cargado uniformemente

Para calcular el campo eléctrico generado, se escoge una superficie gaussiana cilíndrica. Así, el flujo eléctrico, $\symup\Phi$, puede dividirse en tres contribuciones, dos de ellas para las tapas y otra para la pared. En las tapas, el campo eléctrico es perpendicular al vector diferencial de superficie, mientras que en la pared $\vec E$ es paralelo a $\mathrm d \vec S$ y constante, pues todos los puntos de la pared están a la misma distancia del hilo.

Condensador plano-paralelo

Se trata de un dispositivo formado por dos láminas plano-paralelas muy próximas entre sí y con la misma densidad superficial de carga $\sigma =Q/S$.

En el interior del condensador, ambas placas generan $\vec E$ de igual módulo, dirección y sentido, porque sus cargas son opuestas, reforzándose. El campo total en el interior del condensador es uniforme y su módulo es la suma de ambos campos. Así:

$$ \left|\symup\Delta V\right| = E_\mathrm t d $$

Aprende más sobre el funcionamiento de un condensador con esta excelente simulación:

Movimiento de cargas en campos eléctricos uniformes

Velocidad paralela al campo ($\symbf{\vec v_0 \parallel \vec E}$)

$$ \begin{aligned} \vec F & = \vec F_\mathrm e \\ m\vec a & = q\vec E \rightarrow \vec a = \frac{q}{m}\vec E \end{aligned} $$

$$ \begin{aligned} x & = x_0 + v_0t+\frac{1}{2}\frac{q E}{m}t^2 \\ v & = v_0 + \frac{qE}{m}t \end{aligned} $$

donde $q$ se introduce con su signo.

Velocidad perpendicular al campo ($\symbf{\vec v_0 \perp \vec E}$)

En el eje $x$ no actúa ninguna fuerza ($a_x = 0$) y describe un MRU, mientras que en el eje $y$ actúa $\vec F_\mathrm e$ de modo que la aceleración puede volver a escribirse vectorialmente en función del campo como $\vec a = q\vec E/m$.

$$ \begin{aligned} \text{Eje $x$ (MRU)} & \Rightarrow \left\{\begin{aligned} x & = x_0 + v_0t \\ v_x & = v_0 \end{aligned}\right. \\[1.5ex] \text{Eje $y$ (MRUA)} & \Rightarrow \left\{\begin{aligned} y & = y_0 - \dfrac{1}{2}\dfrac{qE}{m}t^2 \\[1ex] v_y & = -\dfrac{qE}{m}t \end{aligned}\right. \end{aligned} $$

donde $q$ se introduce con su signo.

Conservación de la energía mecánica

En este tipo de problemas también es necesario tener en cuenta que la energía mecánica se conserva. Del teorema de las fuerzas vivas, $W_{1\rightarrow 2} = \symup\Delta E_\mathrm c$, pero también $W_{1\rightarrow 2} = -\symup\Delta E_\mathrm p$, por lo que: